Vol 33 No 3
- Vol 271
- Vol 270
- Vol 269
- Vol 268
- Vol 267
- Vol 266
- Vol 265
- Vol 264
- Vol 263
- Vol 262
- Vol 261
- Vol 260
- Vol 259
- Vol 258
- Vol 257
- Vol 256
- Vol 255
- Vol 254
- Vol 253
- Vol 252
- Vol 251
- Vol 250
- Vol 249
- Vol 248
- Vol 247
- Vol 246
- Vol 245
- Vol 244
- Vol 243
- Vol 242
- Vol 241
- Vol 240
- Vol 239
- Vol 238
- Vol 237
- Vol 236
- Vol 235
- Vol 234
- Vol 233
- Vol 232
- Vol 231
- Vol 230
- Vol 229
- Vol 228
- Vol 227
- Vol 226
- Vol 225
- Vol 224
- Vol 223
- Vol 222
- Vol 221
- Vol 220
- Vol 219
- Vol 218
- Vol 217
- Vol 216
- Vol 215
- Vol 214
- Vol 213
- Vol 212
- Vol 211
- Vol 210
- Vol 209
- Vol 208
- Vol 207
- Vol 206
- Vol 205
- Vol 204
- Vol 203
- Vol 202
- Vol 201
- Vol 200
- Vol 199
- Vol 198
- Vol 197
- Vol 196
- Vol 195
- Vol 194
- Vol 193
- Vol 191
- Vol 190
- Vol 192
- Vol 189
- Vol 188
- Vol 187
- Vol 185
- Vol 186
- Vol 184
- Vol 183
- Vol 182
- Vol 181
- Vol 180
- Vol 179
- Vol 178
- Vol 177
- Vol 176
- Vol 174
- Vol 175
- Vol 173
- Vol 172
- Vol 171
- Vol 170 No 2
- Vol 170 No 1
- Vol 169
- Vol 168
- Vol 167 No 2
- Vol 167 No 1
- Vol 166
- Vol 165
- Vol 164
- Vol 163
- Vol 162
- Vol 161
- Vol 160 No 2
- Vol 160 No 1
- Vol 159 No 2
- Vol 159 No 1
- Vol 158
- Vol 157
- Vol 156
- Vol 155 No 2
- Vol 154
- Vol 153
- Vol 155 No 1
- Vol 152
- Vol 151
- Vol 150 No 2
- Vol 150 No 1
- Vol 149
- Vol 147
- Vol 146
- Vol 148 No 2
- Vol 148 No 1
- Vol 145
- Vol 144
- Vol 143
- Vol 140
- Vol 142
- Vol 141
- Vol 139
- Vol 138
- Vol 137
- Vol 136
- Vol 135
- Vol 124
- Vol 130
- Vol 134
- Vol 133
- Vol 132
- Vol 131
- Vol 129
- Vol 128
- Vol 127
- Vol 125
- Vol 126
- Vol 123
- Vol 122
- Vol 121
- Vol 120
- Vol 118
- Vol 119
- Vol 116
- Vol 117
- Vol 115
- Vol 113
- Vol 114
- Vol 112
- Vol 111
- Vol 110
- Vol 107
- Vol 108
- Vol 109
- Vol 105
- Vol 106
- Vol 103
- Vol 104
- Vol 102
- Vol 99
- Vol 101
- Vol 100
- Vol 98
- Vol 97
- Vol 95
- Vol 93
- Vol 94
- Vol 91
- Vol 92
- Vol 85
- Vol 89
- Vol 87
- Vol 86
- Vol 88
- Vol 90
- Vol 83
- Vol 82
- Vol 80
- Vol 84
- Vol 81
- Vol 79
- Vol 78
- Vol 77
- Vol 76
- Vol 75
- Vol 73 No 2
- Vol 74 No 2
- Vol 72 No 2
- Vol 71 No 2
- Vol 70 No 2
- Vol 69 No 2
- Vol 70 No 1
- Vol 56 No 3
- Vol 55 No 3
- Vol 68 No 2
- Vol 69 No 1
- Vol 68 No 1
- Vol 67 No 1
- Vol 52 No 3
- Vol 67 No 2
- Vol 66 No 2
- Vol 64 No 2
- Vol 64 No 1
- Vol 54 No 3
- Vol 65 No 2
- Vol 66 No 1
- Vol 65 No 1
- Vol 53 No 3
- Vol 63 No 1
- Vol 61 No 1
- Vol 62 No 1
- Vol 63 No 2
- Vol 62 No 2
- Vol 61 No 2
- Vol 59 No 2
- Vol 60 No 2
- Vol 51 No 3
- Vol 60 No 1
- Vol 49 No 3
- Vol 50 No 3
- Vol 59 No 1
- Vol 57 No 2
- Vol 58 No 2
- Vol 58 No 1
- Vol 56 No 2
- Vol 57 No 1
- Vol 55 No 2
- Vol 48 No 3
- Vol 56 No 1
- Vol 47 No 3
- Vol 55 No 1
- Vol 54 No 2
- Vol 53 No 2
- Vol 54 No 1
- Vol 52 No 2
- Vol 46 No 3
- Vol 53 No 1
- Vol 52 No 1
- Vol 51 No 2
- Vol 51 No 1
- Vol 50 No 2
- Vol 49 No 2
- Vol 48 No 2
- Vol 50 No 1
- Vol 49 No 1
- Vol 45 No 3
- Vol 47 No 2
- Vol 44 No 3
- Vol 43 No 3
- Vol 42 No 3
- Vol 48 No 1
- Vol 46 No 2
- Vol 45 No 2
- Vol 46 No 1
- Vol 47 No 1
- Vol 44 No 2
- Vol 43 No 2
- Vol 41 No 3
- Vol 42 No 2
- Vol 39 No 3
- Vol 37 No 3
- Vol 45 No 1
- Vol 41 No 2
- Vol 39 No 2
- Vol 44 No 1
- Vol 38 No 2
- Vol 37 No 2
- Vol 38 No 3
- Vol 43 No 1
- Vol 42 No 1
- Vol 41 No 1
- Vol 40
- Vol 39 No 1
- Vol 36 No 2
- Vol 35 No 2
- Vol 38 No 1
- Vol 35 No 3
- Vol 34 No 2
- Vol 34 No 3
- Vol 33 No 2
- Vol 36 No 1
- Vol 37 No 1
- Vol 36 No 3
- Vol 35 No 1
- Vol 34 No 1
- Vol 32 No 3
- Vol 33 No 3
- Vol 32 No 2
- Vol 33 No 1
- Vol 31
- Vol 30 No 3
- Vol 30 No 2
- Vol 30 No 1
- Vol 32 No 1
- Vol 29 No 3
- Vol 29 No 1
- Vol 29 No 2
- Vol 28
- Vol 27 No 1
- Vol 27 No 2
- Vol 26 No 2
- Vol 26 No 1
- Vol 25 No 2
- Vol 25 No 1
- Vol 23
- Vol 24
- Vol 15 No 16
- Vol 22
- Vol 20
- Vol 17 No 18
- Vol 21
- Vol 19
- Vol 13 No 3
- Vol 14
- Vol 13 No 2
- Vol 12 No 3
- Vol 12 No 2
- Vol 13 No 1
- Vol 12 No 1
- Vol 11 No 3
- Vol 11 No 2
- Vol 10 No 3
- Vol 10 No 2
- Vol 11 No 1
- Vol 9 No 2
- Vol 10 No 1
- Vol 9 No 1
- Vol 8
- Vol 7 No 3
- Vol 7 No 2
- Vol 7 No 1
- Vol 6 No 2
- Vol 6 No 1
- Vol 5 No 4-5
- Vol 5 No 2-3
- Vol 5 No 1
- Vol 4 No 5
- Vol 4 No 4
- Vol 4 No 3
- Vol 4 No 2
- Vol 3
- Vol 4 No 1
- Vol 2 No 5
- Vol 2 No 4
- Vol 2 No 3
- Vol 2 No 1
- Vol 2 No 2
- Vol 1 No 5
- Vol 1 No 4
- Vol 1 No 3
- Vol 1 No 2
- Vol 1 No 1
-
Date submitted1955-09-26
-
Date accepted1955-11-01
-
Date published1956-03-13
К теории вибрационных машин
Работа ставит своей задачей выяснить в количественном и качественном отношении основные обстоятельства движения некоторой вибрационной машины, предназначенной для транспортировки и сортировки материала, причем рассматриваются как дорезонансные, так и послерезонансные режимы работы этой машины. Задача сводится к интегрированию системы линейных дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами. Интегрирование системы проводится при помощи разложения неизвестных функций в ряды по степеням малого параметра. Полученные интегралы дают возможность определить частоты свободных колебаний рассматриваемой материальной системы, а следовательно, и условия резонанса. Совокупность полученных данных позволяет произвести расчет на прочность вибрирующих частей конструкции и дать такие соотношения параметров, которые позволяют уменьшить нежелательные при правильном функционировании вибрационной машины угловые смещения ее обеих рам.
-
Date submitted1955-09-08
-
Date accepted1955-11-13
-
Date published1956-03-13
Механика шаровой мельницы
- Authors:
- Unknown
Предметом исследования настоящей статьи является механическая сторона работы шаровой мельницы. В нашу задачу не входит рассмотрение вопросов технологического характера. С этой целью мы займемся анализом существующих теорий шаровой мельницы, начиная с общепринятой, развиваемой в работах проф. Л. Б. Левенсона и Девиса, которая получила широкое распространение, дав ряд оправданных практикой приближенных рабочих формул. Переходим к анализу теории шаровой мельницы по существу. При этом ограничимся рассмотрением цилиндрической шаровой мельницы, состоящей из барабана с горизонтальной осью вращения О (рис. 1) и загруженной смесью шаров и руды. При надлежащей угловой скорости вращения барабана, которая предполагается постоянной, и соответствующей величине загрузки мельницы по истечению некоторого времени устанавливается следующий режим. Шары, вращавшиеся первоначально вместе с барабаном, как одно целое, в некоторый момент начинают свое движение относительно барабана и, падая вниз, дробят руду ударом. Таким образом, мы имеем дело с установившимся движением системы, состоящей из шаров и руды. Контакт между последними сопровождается взаимным давлением соприкасающихся тел, которое исчезает в период их свободного параболического движения.
-
Date submitted1955-09-21
-
Date accepted1955-11-01
-
Date published1956-03-13
К вопросу о движении жидкости в каналах
- Authors:
- Unknown
Известно, что если пренебречь вертикальным ускорением частиц жидкости по сравнению с ускорением силы тяжести и считать горизонтальные составляющие скорости по вертикали не меняющимися, то для приближенного решения задачи о движении тяжелой несжимаемой идеальной жидкости, установившимся безотрывным докритическим потоком в канале с горизонтальным дном и вертикальными стенками, можно воспользоваться газогидродинамической аналогией. Данная задача решается, например, методом академика С. А. Христиановича для газовых потоков с дозвуковыми скоростями. Согласно этому методу, искомый поток находится при помощи плоскопараллельного потока несжимаемой жидкости, границы и поле скоростей которого при соответствующих условиях близки к границам и полю скоростей действительного потока жидкости в канале. В настоящей статье мы построим плоскопараллельный поток, необходимый для изучения движения жидкости в переходных плавно сужающихся участках каналов с прямолинейными вертикальными стенками в верхнем и нижнем бьефах.
-
Date submitted1955-09-21
-
Date accepted1955-11-23
-
Date published1956-03-13
Изгиб однородного слоя под действием собственного веса
- Authors:
- Unknown
Рассмотрим однородный изотропный призматический слой прямоугольного поперечного сечения, находящийся под действием собственного веса. Пусть в направлении, перпендикулярном к поперечному сечению, слой простирается бесконечно. Две стороны поперечного сечения заделаны, а две другие свободны (рис. 1). При этом слой будет находиться в условиях плоской деформации. Поместим начало координат в центре тяжести поперечного сечения слоя и обозначим: высоту слоя 2с, ширину слоя 2l, вес единицы объема материала ч, упругие постоянные Е,y, G.
-
Date submitted1955-09-10
-
Date accepted1955-11-24
-
Date published1956-03-13
Распределение напряжений на контуре прямоугольного отверстия при изгибе бесконечной пластины
- Authors:
- Unknown
Наличие отверстий в элементах конструкций и машин является, как известно, причиной перераспределения напряжений, которое сопровождается значительной концентрацией последних. В предлагаемой статье исследуется перераспределение напряжений на контуре отверстия в бесконечной пластинке, изгибаемой в своей плоскости. Перераспределение вызвано криволинейным отверстием, по форме весьма близким к прямоугольнику. Рассматриваются вырезы с отношением средних линий (см. статью). Задача трактуется как плоская. Отверстие предполагается относительно малым и удалённым от наружных граней. Граничные условия на внутреннем контуре удовлетворяются точно, на наружном, где влиянием отверстия пренебрегается, — лишь приближенно.
-
Date submitted1955-09-19
-
Date accepted1955-11-19
-
Date published1956-03-13
Распределение напряжений возле прямоугольного отверстия в весомом массиве
- Authors:
- Unknown
Нами рассматривается пластинка, ослабленная центральным криволинейным отверстием, по форме весьма близким к прямоугольнику с отношением сторон а:b=2 (а — вертикальная, b — горизонтальная сторона проема). В криволинейном контуре (рис. 1) отношение а: b представляет отношение средних линий; в дальнейшем мы будем для краткости называть это отношение отношением сторон. Пластинка находится под действием следующих нагрузок (см. статью). Мы ограничимся исследованием контурных напряжений, имеющих, как известно, максимальные значения, и приведем общие соображения о зоне влияния отверстия. Работа имеет целью дать проектировщикам возможность пользоваться в их практической работе научно обоснованным решением.
-
Date submitted1955-09-03
-
Date accepted1955-11-22
-
Date published1956-03-13
К вопросу о критериях пластичности и прочности металлов
Математическая теория пластичности основывается на законе о существовании обобщенной функции механического состояния материала при постоянной температуре и скорости деформации. Сущность этого закона сводится к признанию для каждого материала обобщенной, не зависящей от вида напряженного состояния, кривой пластического течения в тех или иных координатах. Условия пластичности и теории прочности выражают этот закон различными уравнениями, характеризующими упрочнение материала при пластическом его деформировании. Влияние нормальных напряжений на сопротивление материала деформации является вполне очевидным, так как нормальные напряжения в плоскостях сдвигов вызывают силы трения, облегчающие или затрудняющие пластическое течение материала. Для того чтобы хотя бы приближенно оценить прочность материала при сложном напряженном состоянии, необходимо производить не менее двух сравнительных испытаний на два вида напряженных состояний: растяжение-сжатие, растяжение-кручение или в крайнем случае растяжение-срез. Исходные испытания должны быть по возможности простыми и надежными.
-
Date submitted1955-09-16
-
Date accepted1955-11-23
-
Date published1956-03-13
Новый технический метод расчета оболочек барабанов шахтных подъемных машин
- Authors:
- Unknown
В настоящей статье излагается предлагаемый автором технический метод расчета оболочек барабанов шахтных подъемных машин, разработанный в диссертации. Аналитическое решение вопросов расчета и конструирования оболочек барабанов шахтных подъемных машин было предложено Б. Л. Давыдовым. Однако этот общий метод не получил применения в технических расчетах как громоздкий и вместе с тем приближенный, не дающий конкретных расчетных формул. Б. А. Морозовым разработаны общий и на его базе технический методы расчета оболочек барабанов шахтных подъемных машин (см. статью). Использование Ново-Краматорским заводом имени Сталина метода расчета прочности корпуса подводной лодки Ю. А. Шиманского для расчета оболочек барабанов шахтных подъемных машин дает примерно те же результаты, что и по методу Б. А. Морозова. Выше отмеченные недостатки в значительной степени ликвидированы в предлагаемом техническом методе расчета оболочек барабанов шахтных подъемных машин, построенном на базе общей теорий цилиндрической оболочки с использованием проверенных практикой или экспериментами предложений Б. Л. Давыдова и В. А. Морозова в части определения нагрузки на оболочку барабана.
-
Date submitted1955-09-13
-
Date accepted1955-11-20
-
Date published1956-03-13
О методе Фридрихса — расширения положительно определенного оператора до самосопряженного
- Authors:
- Unknown
Прием Фридрихса расширения положительно определенного оператора в гильбертовом пространстве до самосопряженного (и, следовательно, имеющего всюду ограниченный обратный) является в настоящее время, повидимому, наиболее простым способом доказательства теорем существования решений краевых задач для самосопряженных уравнений эллиптического типа. Действительно, согласно Фридрихсу, дело сводится к доказательству неравенства, выражающего положительную определенность оператора в соответствующем гильбертовом пространстве, после чего существование обобщенного решения задачи становится очевидным. При этом сама процедура расширения оператора, имеющая в каждом случае свое конкретное теоретико-функциональное содержание, указывает, в каком смысле это обобщенное решение следует понимать. Предлагаемая заметка имеет целью показать, что результат Фридрихса справедлив и для положительно определенных операторов, действующих из одного пространства Банаха в другое, ему сопряженное. В качестве применения приводятся некоторые результаты о разрешимости эллиптических краевых задач.
-
Date submitted1955-09-16
-
Date accepted1955-11-28
-
Date published1956-03-13
О корреляционных интегральных уравнениях, фундаментальные функции которых —полиномы
- Authors:
- Unknown
Корреляционным интегральным уравнением называется уравнение следующего вида (см. статью). Целью настоящей работы является исследование системы фундаментальных функций уравнения. Рассуждения будем вести для случая симметричной корреляции (см. статью). Однако, это ограничение легко снять и рассмотреть несимметричную корреляцию, если перейти к системе интегральных уравнений, используя теорию Гильберта-Шмидта. Докажем несколько теорем (см. статью).
-
Date submitted1955-09-08
-
Date accepted1955-11-22
-
Date published1956-03-13
К вопросу об аналитическом виде фундаментальных функций одного класса корреляционных интегральных уравнений
- Authors:
- Unknown
Рассмотрим корреляционное интегральное уравнение вида (см. статью). Все условия и замечания, касающиеся этого уравнения, полностью сохраняются. К уравнениям такого рода, как известно, сводится задача преобразования криволинейной корреляционной зависимости между двумя непрерывно распределенными случайными величинами в прямолинейную корреляционную зависимость между новыми переменными. При этом оказывается, что задача отыскания множества всех пар функций (в случае симметричной корреляции), между которыми корреляция прямолинейна, эквивалентна нахождению фундаментальных функций уравнения.
-
Date submitted1955-09-25
-
Date accepted1955-11-26
-
Date published1956-03-13
Об одном методе решения линейных интегральных уравнений
- Authors:
- Unknown
1. Уравнение Фредгольма Рассмотрим интегральные уравнения вида (1). В заключение заметим, что предлагаемый метод легко обобщается на случай системы интегральных уравнений 2. Уравнение Вольтерра Указанную выше идею можно обобщить и на уравнение Вольтерра II рода. Рассмотрим уравнение (23) (см. статью). Таким образом, уравнение (23) эквивалентно двум функциональным линейным дифференциальным уравнениям (33) и (37) с условиями Коши (34) и (38), при этом решение уравнения (23) получится по формуле (см. статью).
-
Date submitted1955-09-22
-
Date accepted1955-11-23
-
Date published1956-03-13
Об одном классе линейных интегро-дифференциальных уравнений
- Authors:
- Unknown
Пусть дано интегро-дифференциальное уравнение (см. статью). В настоящей статье мы исследуем решение уравнения (1) для начальных условий (2) методом, применявшимся нами для в работе [1]. Этот метод с небольшими видоизменениями легко переносится и на случай m>n.
-
Date submitted1955-09-30
-
Date accepted1955-11-17
-
Date published1956-03-13
Об одной граничной задаче для линейных интегро-дифференциальных уравнений
- Authors:
- Unknown
В работах [ 1 ], [ 2 ], [ 3 ] нами были исследованы решения некоторых классов линейных интегро-дифференциальных уравнений. При этом для указанных типов уравнений были найдены как общие решения, так и решение задачи Коши. Метод, которым мы пользовались в цитированных работах, можно с успехом применить и к решению граничной задачи для линейных интегро-дифференциальных уравнений. Часть собственных чисел интегро-дифференциальной системы (2) при m>n. является собственными числами интегрального уравнения (32), а другая часть их является корнями уравнения Д (X) = 0. Вместе они образуют спектр собственных чисел интегро-дифференциальной системы (2). Отсюда следует, что спектр собственных чисел интегро-дифференциальной системы есть дискретное множество
-
Date submitted1955-09-21
-
Date accepted1955-11-18
-
Date published1956-03-13
Некоторые приемы исследования распределения корней алгебраических уравнений
- Authors:
- Unknown
При решении некоторых задач, связанных с качеством процесса регулирования, в ряде случаев встречается необходимость исследования распределения корней алгебраических уравнений относительно лучей, исходящих из начала координат. В настоящей статье указывается способ исследования распределения корней уравнений относительно областей, образованных лучами, исходящими из начала координат и симметрично расположенными относительно вещественной оси плоскости корней (рис. 1 и 2).
-
Date submitted1955-09-15
-
Date accepted1955-11-06
-
Date published1956-03-13
Исследование асимптотических свойств больших по абсолютной величине корней квазиполиномов
- Authors:
- Unknown
В настоящей статье исследуется вопрос о распределении больших по абсолютной величине корней квазиполиномов вида (1) (см. статью). В результате исследований показано, что при наличии главного члена функция (1) имеет две группы больших по модулю корней с отрицательными вещественными частями, причем корни каждой группы подчиняются асимптотическим зависимостям, установленным в работе автора [1]. Затронутые в статье вопросы относятся к общей проблеме исследования распределения корней квазиполиномов, к которой, как известно, приводят многие практические задачи, связанные с построением и исследованием переходных процессов в линейных системах, с распределенными параметрами и с запаздыванием.
-
Date submitted1955-09-07
-
Date accepted1955-11-02
-
Date published1956-03-13
Построение решений интегральных уравнений в виде степенных рядов
- Authors:
- Unknown
1.Уравнение Фредгольма Решение уравнения Фредгольма II рода с непрерывным ядром может быть сведено к решению двух функциональных дифференциальных уравнений с условиями Коши. Это обстоятельство наводит на мысль о построении решений интегральных уравнений в виде степенных рядов. Рассмотрим уравнение Фредгольма (см. статью). 2. Уравнение Вольтерра В этом параграфе указанные выше соображения к уравнению Вольтерра. Рассмотрим мы применим уравнение (см. статью).
-
Date submitted1955-09-13
-
Date accepted1955-11-07
-
Date published1956-03-13
Замечание к одной работе Барбути
- Authors:
- Unknown
Барбути вывел некоторое условие ограниченности решений уравнения (1) (см. статью) и показал связь этого условия с результатами Каччиопполи и Гусарова. Результаты Барбути интересны, однако формулировка основной теоремы и доказательства довольно громоздки. Между тем основные доказательства могут быть проведены весьма элементарно, с использованием обычных выкладок, которые всегда применяются при исследовании уравнения (1); они имеются, например, в книге Б. М. Левитана "Разложение по собственным функциям". В настоящей заметке приведены упрощенные доказательства ряда результатов Барбути и Гусарова.
-
Date submitted1955-09-20
-
Date accepted1955-11-15
-
Date published1956-03-13
Распределение тепла в бесконечной среде при наличии плоской поверхности раздела
Рассмотрим следующую задачу теории теплопроводности. В пространстве, состоящем из двух сред, разделенных плоской поверхностью раздела, задано начальное распределение температуры. Требуется найти температуру в любой точке пространства, в любой момент времени. Тепловые характеристики каждой из двух сред считаются постоянными. Сформулированная задача была рассмотрена рядом авторов для одномерного случая. Возможность решения многомерного случая с помощью интегральных уравнений была указана Мюнцем [ 4 ]. В работе [ 5 ] была решена методом последовательных приближений двухмерная задача. В настоящей работе дается замкнутое решение рассматриваемой задачи для двух- и трехмерного случая. Способ решения может быть применен и к ряду аналогичных задач.
-
Date submitted1955-09-30
-
Date accepted1955-11-26
-
Date published1956-03-13
Об одной закономерности в расположении центральных проекций на общей плоскости картины
- Authors:
- Unknown
В процессе длительного исторического развития начертательной геометрии, как одного из разделов геометрии, возник ряд вопросов, требующих в настоящее время научного исследования. Одним из таких вопросов является вопрос об установлении конкретных закономерностей связи между различными по характеру методами проектирования. При графическом решении различных задач инженерной практики необходимо стремиться к простейшему решению каждой поставленной задачи. В ряде случаев простейшее графическое решение той или иной задачи может быть достигнуто не только умелым и обоснованным использованием того или иного метода проектирования, но и умением простейшими графическими построениями перейти от одного метода проектирования к другому, т.е. осуществить преобразование проекций. В настоящей работе имеется в виду установить закономерность связи между изображениями элементов, построенными их центральным проектированием на общую плоскость картины, и показать возможность использования такой закономерности при решении некоторых задач инженерной практики.
-
Date submitted1955-09-29
-
Date accepted1955-11-23
-
Date published1956-03-13
Момент инерции, центр тяжести и площадь поверхности вращения
- Authors:
- Unknown
Момент инерции поверхности вращения относительно оси симметрии I Х , абсцисса центра тяжести ее х с и площадь поверхности S могут быть определены, как известно, так (см. статью). При вычислении интегралов (1), (2) и (3) как в случае (4), так и во многих других случаях может быть использован прием равномерной аппроксимации радикала, входящего в подинтегральные функции. С целью проведения подобной аппроксимации рассмотрим следующую задачу (см. статью).
-
Date submitted1955-09-25
-
Date accepted1955-11-07
-
Date published1956-03-13
О касательных напряжениях в пустотелых валах при изгибе
- Authors:
- Unknown
Во многих практических предложениях возникает необходимость вычисления касательных напряжений в пустотелых валах при изгибе. Отношение внутреннего диаметра к наружному в пустотелых валах выбирается весьма различным в зависимости от назначения вала. В тех случаях, когда удаление центральной части сечения имеет целью контроль качества материала, внутренний диаметр вала обычно бывает небольшим. Имеющиеся в литературе формулы для определения наибольшего касательного напряжения в пустотелых валах при изгибе обычно не учитывают влияния отношения диаметров на величину касательного напряжения.
-
Date submitted1955-09-08
-
Date accepted1955-11-25
-
Date published1956-03-13
Исследование перемещений в полужестких муфтах с двумя гофрами
- Authors:
- Unknown
Методика определения перемещений в полужесткой муфте с одной гофрой была изложена ранее. На практике, в целях повышения эластичности часто применяют две или три гофры. Увеличение числа гофр изменяет условия деформации и требует отдельного рассмотрения. Данная работа имеет целью выяснение влияния гофр на перемещения всей муфты и отдельных ее элементов. Основной величиной; определяющей эластичность муфты, является угол поворота α (рис. 1). Он зависит от величины изгибающего момента М, размеров и материала гофры. В дальнейшем принимаем угол а, равно как и размеры муфты, заданными. Изложенная методика определения перемещений в муфтах с двумя гофрами может быть распространена и на муфты с тремя гофрами.
-
Date submitted1955-09-21
-
Date accepted1955-11-08
-
Date published1956-03-13
Физико-химическое исследование тройной системы MgO—Сг2О3—ZrО2
Успешное развитие ряда отраслей социалистической промышленности, и в первую очередь металлургической, в значительной степени зависит от качества огнеупорных керамических изделий. Современная металлургия, применяющая кислородное дутье в доменных печах и скоростные методы выплавки стали в мартеновских печах, нуждается в новых, более высокоогнеупорных материалах, чем ныне существующие, температура плавления которых не превышает 1800— 2000°. Приведенные данные (см. статью) подчеркивают огромную актуальность проблемы новых высокоогнеупорных материалов. Основной причиной затруднений, возникающих при изыскании новых высокоогнеупоров, является отсутствие диаграмм состояния систем из окислов, входящих в состав огнеупорных масс. Число материалов, из которых обычно изготовляются огнеупорные массы, довольно ограниченно. Поэтому исследование ранее не изучавшейся диаграммы состояния системы MgO — Сг 2 О 3 — ZrО 2 (температура плавления MgO — 2800°, Сг 2 О 3 — 2110°, ZrО 2 — 2715°) может иметь не только теоретическое, но и практическое значение при изыскании новых огнеупорных материалов с более, высокими физико-химическими свойствами. Тройные смеси окиси магния, окиси хрома и двуокиси циркония, составы которых расположены в области твердых растворов, как не образующие эвтектики и не испытывающие поэтому размягчения при нагревании вплоть до температур плавления (2200—2600°), являются новыми, практически важными высокоогнеупорными материалами.