Том 39 Вып. 3

Ограничимся нахождением равнодействующей Т внутренних сил в нижнем сечении каната, придавая формуле для определения нор­мального растягивающего напряжения о в упомя­нутом сечении значение только приближенной харак­теристики соответствующего напряженного состоя­ния.

Числовая оценка натяжения каната имеет большое практическое значение, но далека еще от своего полного завершения. В настоящей работе предпринята попытка оценить натяжение каната в точке под­веса груза в период равномерного вращения барабана при условии, что этому периоду предшествовал период равноускоренного вращения барабана, сопровождавшийся с самого начала подъема груза колеба­тельным движением системы. Вследствие действия сил внутреннего со­противления эти колебания будут затухающими, и к концу периода, равноускоренного вращения барабана все точки вертикальной части каната и груз получат одинаковые ускорения, равные тангенциальному ускорению точек поверхности барабана. В начале равномерного вра­щения барабана ввиду изменения режима вращения колебания си­стемы возобновляются и опять проявляются силы внутренних сопро­тивлений. Однако их можно не учитывать, если рассматривать дви­жение системы в промежутке времени, близком к начальному.

Приближенное определение натяжения подъемных шахтных кана­тов применяется с целью преодоления двух основных трудностей, воз­никающих при обосновании расчета канатов на прочность. Если с изве­стным приближением можно оправдать применение закона Гука для натяжения каната, принимаемого в теории за идеально упругую нить постоянного сече­ния, то для учета внутренних сопротивлений в ка­нате, так же как и в прямолинейном однородном стержне, вполне обоснованной формулы нет. Источ­ник второй трудности заключен в сложной форме од­ного из краевых условий той задачи математической физики о продольных колебаниях упругой нити пере­менной длины с грузом на нижнем конце, к которой приводится определение натяжения подъемных шахт­ных канатов. Речь идет о верхнем конце каната, ко­торый благодаря навиванию на барабан и предпола-» гаемому отсутствию скольжения по барабану должен иметь заданную скорость, совпадающую со скоростью точек наружной поверхности вращающегося бара­бана.

Полый цилиндр под действием равных и противоположных сил, направленных по диаметру, сплющивается. Эта деформация обычно сопровождается искривлением образующих цилиндра. Чем длиннее цилиндр, тем больше искривление образующих. При сравни­тельно коротких цилиндрах искривление образующих незначительно и им можно пренебречь. Такого рода деформация, при которой образую­щие цилиндра сохраняют прямолинейную форму, была рассмотрена при помощи энергетического метода. В настоящей работе эта задача рассматривается для сравнительно длинных цилиндров (труб, полых валов, барабанов), где искривление образующих значи­тельно и пренебрежение этим фактором становится недопустимым.

При сопряжении цилиндрической оболочки с торцовой пластиной краевые условия отражают условия упругой заделки. Угол наклона изогнутой кривой в месте сопряжения пропорционален величине мо­мента М ...

В работе рассматривается бесконечная пластинка с центральным отверстием, форма которого весьма близка к прямоугольнику под дей­ствием гидростатического давления на гранях проема. Постав­ленная задача имеет самостоятельное значение при расчете напорных гидротехнических тоннелей и входит составной частью в задачу о напряжениях от собственного веса в массивах с проемами (плоская деформа­ция).

Представим несколько движущихся неизменяемых сред S₁, S₂, .., S_n и материальную точку М, перемещающуюся относительно этих сред. Будем считать заданными движение точки М относительна среды S₁ среды S₁ относительно среды S₂, . . среды S_n-1, относительно среды S_n. Требуется определить движение точки М относительно среды Sn (п > 3).

В настоящей работе рассматривается движение системы, состоящей из трех твердых тел, вращающихся вокруг неподвижной точки и имею­щих общую геометрическую ось собственных вращений. Выбранная система дает принципиальную обобщенную схему рабочей части дро­билки института Механобр, которая осуществлена в различных вариантах.

Фактические процессы в пневматических двигателях горных машин протекают при неполном расширении воздуха. Главная причина вы­пуска в атмосферу еще работоспособного воздуха заключается в необ­ходимости ограничить снижение температуры внутри цилиндра опреде­ленным пределом, чтобы предотвратить затвердевание смазки и обра­зование льда.

Повышение технико-экономических показателей изготовляемых ма­шин и оборудования можно обеспечить не только за счет создания но­вых, более экономичных типов машин, но и за счет модернизации суще­ствующих конструкций.

Преобразование обратными радиусамиВ основе реципрочных проекций лежит реципрочное преобразова­ние, или так называемое преобразование обратными радиусами, которое вытекает из инволюции точек на прямой. В инволюции точек на пря­мой имеются две вещественные или две мнимые двойные точки, кото­рые делят гармонически любую пару со­ответственных точек. Средняя точка ме­жду двойными точками называется цен­тром инволюции и ей соответствует бес­конечно удаленная точка прямой. Произ­ведение расстояний двух соответствен­ных точек до центра инволюции есть величина постоянная.

Методы проективной геометрии дают возможность пользоваться, многочисленными геометрическими системами, что широко исполь­зовано в трудах Е. С. Федорова. В настоящее время даже в учебных руководствах по проективной геометрии не упоминается о существо­вании различных геометрических систем, которые, однако, открывают широкие возможности для решения ряда задач инженерной и научной практики.

При подъеме груза, лежащего на неподвижном основании, канат иногда не только не нагружен, но и имеет напуск. Прак­тически важно определить при этих условиях наибольшее натяжение каната в первые моменты приведения барабана во враща­тельное движение. Этому вопросу посвящены работы В. В. Георгиевской, которая процесс поднятия груза разбивает на три этапа: 1) выбор напуска каната; 2) сня­тие груза с неподвижного основания; 3) подъем груза. Предполагается, что на всех трех этапах барабан, на ко­торый навивается канат, вращается равноускоренно, выйдя из состояния покоя. Изменением длины каната и влиянием внутренних сопротивлений в канате автор пренебрегает.

Тахограмма подъема предполагается Р. Ф. Ильиным трапецеидаль­ной. Вследствие сложности точного решения им использован прибли­женный метод для малых высот подъема. Задано абсолютное удлине­ние вертикальных частей А₁В₁ и А₂В₂ каната (А₁, А₂ — произвольно взя­тые точки каната, В₁, В₂ — точки подвеса грузов) в следующей форме ...

В настоящей статье имеется в виду подробнее рассмотреть во­прос о распределении напряжений в массиве горных пород, который принимается за однородную упругую изотропна щуюся закону Гука. Удельныи вес у породы считается постоянным. Принято, что горная порода на рассма­триваемом участке ограни­чена сверху горизонтальной плоскостью, к которой не приложено никаких сил.

В статье А. М. Пенькова и А. С. Бондарчука приведены результаты экспериментального исследования напряжений в стальных канатах. На основании разработанной авторами методики показано, что расхожде­ние между опытными и теоретическими данными составляет от 22 до 29% в сторону уменьшения запаса прочности.