Let us consider elastic transverse (bending) free vibrations of a plate having the shape of a circular ring, pinched along the inner contour of radius B, with a free outer contour of radius C...
Determination of the largest dynamic forces in hoisting ropes is associated with the study of oscillatory processes in a variable length thread with a load at the end. Differential equations of longitudinal vibrations of an elastic weighted thread were first derived and solved by N. P. Neronov. These equations and their exact solution obtained by the method of characteristics are complicated and inconvenient for practical application. However, brought to a numerical example, they can be used to compare approximate methods with the exact solution of the problem .
In the present article the basic laws of operation of viroploading machine type 2PNV-1, the design of which is developed by Gipronickel.The working body of the machine is a vibroloading chute. The impact of the vibro tray, embedded in the stack of rock, causes vibrofluidity in it, as a result of which the rock enters the tray and moves up to the transfer conveyor ...
The year 1963 marked 40 years of scientific and pedagogical activity of the Head of the Department of Theoretical Mechanics, Doctor of Technical Sciences, Professor Nikolai P. Neronov.
The article aims to outline the history of the successive development of the theory of determining dynamic forces in mine hoisting ropes, noting all the most significant points reflected in the works of various teams of the USSR, and omitting some interesting works relating to issues of private or controversial nature.
Числовая оценка натяжения каната имеет большое практическое значение, но далека еще от своего полного завершения. В настоящей работе предпринята попытка оценить натяжение каната в точке подвеса груза в период равномерного вращения барабана при условии,, что этому периоду предшествовал период равноускоренного вращения барабана, сопровождавшийся с самого начала подъема груза колебательным движением системы. Вследствие действия сил внутреннего сопротивления эти колебания будут затухающими, и к концу периода, равноускоренного вращения барабана все точки вертикальной части каната и груз получат одинаковые ускорения, равные тангенциальному” ускорению точек поверхности барабана. В начале равномерного вращения барабана ввиду изменения режима вращения колебания системы возобновляются и опять проявляются силы внутренних сопротивлений. Однако их можно не учитывать, если рассматривать движение системы в промежутке времени, близком к начальному.
Приближенное определение натяжения подъемных шахтных канатов применяется с целью преодоления двух основных трудностей, возникающих при обосновании расчета канатов на прочность. Если с известным приближением можно оправдать применение закона Гука для натяжения каната, принимаемого в теории за идеально упругую нить постоянного сечения, то для учета внутренних сопротивлений в канате, так же как и в прямолинейном однородном стержне, вполне обоснованной формулы нет. Источник второй трудности заключен в сложной форме одного из краевых условий той задачи математической физики о продольных колебаниях упругой нити переменной длины с грузом на нижнем конце, к которой приводится определение натяжения подъемных шахтных канатов. Речь идет о верхнем конце каната, который благодаря навиванию на барабан и предпола-» гаемому отсутствию скольжения по барабану должен иметь заданную скорость, совпадающую со скоростью точек наружной поверхности вращающегося барабана.
Представим несколько движущихся неизменяемых сред Sb S2, - Sn и материальную точку М, перемещающуюся относительно этих сред. Будем считать заданными движение точки М относительна среды S,, среды Si относительно среды S2, . . среды S„ _, относительно среды Sn . Требуется определить движение точки М относительно среды Sn (п > 3).
При подъеме груза, лежащего на неподвижном основании, канат иногда не только не нагружен, но и имеет напуск. Практически важно определить при этих условиях наибольшее натяжение каната в первые моменты приведения барабана во вращательное движение. Этому вопросу посвящены работы В. В. Георгиевской, которая процесс поднятия груза разбивает на три этапа: 1) выбор напуска каната; 2) снятие груза с неподвижного основания; 3) подъем груза. Предполагается, что на всех трех этапах барабан, на который навивается канат, вращается равноускоренно, выйдя из состояния покоя. Изменением длины каната и влиянием внутренних сопротивлений в канате автор пренебрегает.
1. В настоящей статье имеется в виду подробнее рассмотреть вопрос о распределении -напряжений в массиве горных пород, который принимается за однородную упругую изотропна щуюся закону Гука. Удельныи вес у породы считается постоянным. Принято, что горная порода на рассматриваемом участке ограничена сверху горизонтальной плоскостью, к которой не приложено никаких сил.
In the present work, the question of stress distribution from own weight in a rock massif with an unsupported horizontal excavation of circular cross-section and a free day surface is considered.
When preparing ores for beneficiation, as well as in the construction of various structures are widely used machines for crushing large pieces of rocks. Among them a prominent place is occupied by the so-called jaw crushers, in which pieces of rocks are crushed by periodically pressing on them two rectangular jaws - swinging and stationary.For the normal operation of such a crusher is necessary that when pressing the jaws on a piece of ore, the latter is not pushed upward by them, but wedged between them. This is not possible at any angle between the jaws, but only at angles smaller than some of the largest angle.
The work aims to find out quantitatively and qualitatively the main circumstances of motion of some vibrating machine intended for transportation and sorting of material, and both pre-resonance and post-resonance modes of operation of this machine are considered.The problem is reduced to integration of a system of linear differential equations with variable coefficients. Integration of the system is carried out by means of decomposition of unknown functions in series by powers of a small parameter.The obtained integrals make it possible to determine the frequencies of free oscillations of the material system under consideration, and hence the conditions of resonance. The totality of the obtained data makes it possible to calculate the strength of the vibrating parts of the structure and to give such ratios of parameters that allow to reduce the angular displacements of its two frames, which are undesirable in the proper functioning of the vibrating machine
It is known that if we neglect the vertical acceleration of fluid particles compared to the acceleration of gravity and consider the horizontal components of vertical velocity to be unchanging, then for an approximate solution of the problem of motion of a heavy incompressible ideal fluid, steady uninterrupted pre-critical flow in a channel with a horizontal bottom and vertical walls, we can use the gas-hydrodynamic analogy. This problem is solved, for example, by the method of Academician S. A. Khristianovich for gas flows with subsonic velocities. According to this method, the desired flow is found by means of a plane-parallel flow of incompressible fluid, the boundaries and velocity field of which are close to the boundaries and velocity field of the actual fluid flow in the channel under appropriate conditions. In this paper, we will construct the plane-parallel flow required to study fluid motion in transient smoothly tapering sections of channels with rectilinear vertical walls at the upstream and downstream ends.
