Рассмотрим упругие поперечные (изгибные) свободные колебания пластины, имеющей форму кругового кольца, защемленного по внутреннему контуру радиуса Ь, со свободным наружным контуром радиуса с ...
Определение наибольших динамических усилий в подъемных канатах связано с исследованием колебательных процессов в нити переменной длины с грузом на конце. Дифференциальные уравнения продольных колебаний упругой весомой нити впервые выведены и решались Н. П. Нероновым. Эти уравнения и их точное решение, полученное методом характеристик, сложны и неудобны для практического применения. Однако доведенные до числового примера, они могут быть использованы для сравнения приближенных методов с точным решением задачи ...
В настоящей статье рассматриваются основные закономерности работы виоропогрузочной машины типа 2ПНВ-1, конструкция которой разработана Гипроникелем. Рабочим органом машины является вибропогрузочный лоток. Воздействие вибролотка, внедряющегося в штабель горной породы, вызывает в нем вибротекучесть, вследствие чего горная порода поступает па лоток и перемещается вверх до передаточного конвейера ...
В 1963 г. исполнилось 40 лет научной и педагогической деятельности заведующего кафедрой теоретической механики доктора технических наук, профессора Николая Петровича Неронова.
В статье поставлена задача изложить историю последовательного развития теории определения динамических усилий в шахтных подъемных канатах, отмечая все наиболее существенные моменты, отраженные в работах различных коллективов СССР, и опуская некоторые небезынтересные работы, относящиеся к вопросам частного или дискуссионного характера.
Числовая оценка натяжения каната имеет большое практическое значение, но далека еще от своего полного завершения. В настоящей работе предпринята попытка оценить натяжение каната в точке подвеса груза в период равномерного вращения барабана при условии,, что этому периоду предшествовал период равноускоренного вращения барабана, сопровождавшийся с самого начала подъема груза колебательным движением системы. Вследствие действия сил внутреннего сопротивления эти колебания будут затухающими, и к концу периода, равноускоренного вращения барабана все точки вертикальной части каната и груз получат одинаковые ускорения, равные тангенциальному” ускорению точек поверхности барабана. В начале равномерного вращения барабана ввиду изменения режима вращения колебания системы возобновляются и опять проявляются силы внутренних сопротивлений. Однако их можно не учитывать, если рассматривать движение системы в промежутке времени, близком к начальному.
Приближенное определение натяжения подъемных шахтных канатов применяется с целью преодоления двух основных трудностей, возникающих при обосновании расчета канатов на прочность. Если с известным приближением можно оправдать применение закона Гука для натяжения каната, принимаемого в теории за идеально упругую нить постоянного сечения, то для учета внутренних сопротивлений в канате, так же как и в прямолинейном однородном стержне, вполне обоснованной формулы нет. Источник второй трудности заключен в сложной форме одного из краевых условий той задачи математической физики о продольных колебаниях упругой нити переменной длины с грузом на нижнем конце, к которой приводится определение натяжения подъемных шахтных канатов. Речь идет о верхнем конце каната, который благодаря навиванию на барабан и предпола-» гаемому отсутствию скольжения по барабану должен иметь заданную скорость, совпадающую со скоростью точек наружной поверхности вращающегося барабана.
Представим несколько движущихся неизменяемых сред Sb S2, - Sn и материальную точку М, перемещающуюся относительно этих сред. Будем считать заданными движение точки М относительна среды S,, среды Si относительно среды S2, . . среды S„ _, относительно среды Sn . Требуется определить движение точки М относительно среды Sn (п > 3).
При подъеме груза, лежащего на неподвижном основании, канат иногда не только не нагружен, но и имеет напуск. Практически важно определить при этих условиях наибольшее натяжение каната в первые моменты приведения барабана во вращательное движение. Этому вопросу посвящены работы В. В. Георгиевской, которая процесс поднятия груза разбивает на три этапа: 1) выбор напуска каната; 2) снятие груза с неподвижного основания; 3) подъем груза. Предполагается, что на всех трех этапах барабан, на который навивается канат, вращается равноускоренно, выйдя из состояния покоя. Изменением длины каната и влиянием внутренних сопротивлений в канате автор пренебрегает.
1. В настоящей статье имеется в виду подробнее рассмотреть вопрос о распределении -напряжений в массиве горных пород, который принимается за однородную упругую изотропна щуюся закону Гука. Удель ныи вес у породы считается постоянным. Принято, что горная порода на рассматриваемом участке ограничена сверху горизонтальной плоскостью, к которой не приложено никаких сил.
В настоящей работе рассматривается вопрос о распределении напряжений от собственного веса в массиве горных пород с непод- крепленной горизонтальной выработкой круглого сечения и свободной дневной поверхностью.
При подготовке руд к обогащению, а также при строительстве различных сооружений широко применяются машины для дробления крупных кусков горных пород. Среди них видное место занимают так называемые щековые дробилки, в которых куски горных пород раздавливаются путем периодического нажатия на них двух прямоугольных щек — качающейся и неподвижной. Для нормальной работы такой дробилки необходимо, чтобы при нажатии щек на кусок руды, последний не выталкивался ими вверх, а заклинивался между ними. Это возможно не при любом угле а между щеками, а лишь при углах, меньших некоторого наибольшего угла.
Работа ставит своей задачей выяснить в количественном и качественном отношении основные обстоятельства движения некоторой вибрационной машины, предназначенной для транспортировки и сортировки материала, причем рассматриваются как дорезонансные, так и послерезонансные режимы работы этой машины. Задача сводится к интегрированию системы линейных дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами. Интегрирование системы проводится при помощи разложения неизвестных функций в ряды по степеням малого параметра. Полученные интегралы дают возможность определить частоты свободных колебаний рассматриваемой материальной системы, а следовательно, и условия резонанса. Совокупность полученных данных позволяет произвести расчет на прочность вибрирующих частей конструкции и дать такие соотношения параметров, которые позволяют уменьшить нежелательные при правильном функционировании вибрационной машины угловые смещения ее обеих рам.
Известно, что если пренебречь вертикальным ускорением частиц жидкости по сравнению с ускорением силы тяжести и считать горизонтальные составляющие скорости по вертикали не меняющимися, то для приближенного решения задачи о движении тяжелой несжимаемой идеальной жидкости, установившимся безотрывным докритическим потоком в канале с горизонтальным дном и вертикальными стенками, можно воспользоваться газогидродинамической аналогией. Данная задача решается, например, методом академика С. А. Христиановича для газовых потоков с дозвуковыми скоростями. Согласно этому методу, искомый поток находится при помощи плоскопараллельного потока несжимаемой жидкости, границы и поле скоростей которого при соответствующих условиях близки к границам и полю скоростей действительного потока жидкости в канале. В настоящей статье мы построим плоскопараллельный поток, необходимый для изучения движения жидкости в переходных плавно сужающихся участках каналов с прямолинейными вертикальными стенками в верхнем и нижнем бьефах.
